Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

291 где  t – турбулентная вязкость, которая рассчитывается по формуле: 2 μ μ ρ ε t kC  , (12.18) или определяется при решении уравнений переноса для турбулент- ных напряжений. Турбулентная вязкость не является свойством среды (жидко- сти или газа), она определяется интенсивностью турбулентности. Существует следующая классификация полуэмпирических моделей турбулентной вязкости [127]: – алгебраические модели; – модели с одним дифференциальным уравнением переноса характеристики турбулентности; – модели с двумя дифференциальными уравнениями переноса; – модели с большим числом уравнений. Алгебраические модели устанавливают связь между турбулен- тной вязкостью и параметрами осредненного потока в форме алгеб- раических уравнений. Первым подобным опытом была гипотеза Л. Прандтля, в которой по аналогии между движением жидкой час- тицы вблизи стенки и длиной пробега молекулы в кинетической тео- рии газов введен масштаб длины смешения l m , в дальнейшем им было представлено выражение для турбулентной вязкости: 2 t m u l y     . Несложные эмпирические зависимости гарантируют достаточно высокую вычислительную эффективность, что является безуслов- ным преимуществом этих моделей. Недостатками алгебраических моделей являются их узкая специализация и предположение, что тур- булентность находится в состоянии локального равновесия, т.е. в каж- дой точке расчетной сетки соблюдается баланс между генерацией турбулентной энергии и ее диссипацией. Необходимость устранения недостатков привела к усложнению моделей. В настоящее время подобные модели применяются исключительно для расчета течений в непосредственной близости от стенки.