Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

290 Таким образом определяются только компоненты скорости и тепловые переменные: u u u    , h h h    , T T T    . Давление и плотность осредняются по Рейнольдсу. Система уравнений (12.8) – (12.12) при применении к ней этих осреднений принимает следующий вид и называется уравнениями Рейнольдса:   ρ 0 j j u t x         ; (12.13)       ρ ρ τ ρ i j i ij i j j i j p u u u u u t x x x                     ; (12.14)     ρ ρ ρ λ τ τ j j i ij ij j j j T h u h u h u u t x x x                              , (12.15) где 2 τ μ μ δ 3 2 μ μ δ . 3 j i i ij ij j i i j i i ij j i i u u u x x x u u u x x x                                                        (12.16) Для замыкания данной системы необходимо использовать модели турбулентности для нахождения дополнительных членов, появившихся в уравнениях (12.13) – (12.16). Наиболее широкое распространение полу- чили модели турбулентности, основанныена гипотезе турбулентной вяз- кости Буссинеска, которая связывает тензор рейнольдсовых напряже- ний с градиентами осредненного поля скорости:   2 2 ρ ρμ ρμ δ δ ρ 3 3 j j i i j t t i j i j j i i u u u u u k x x x                          , (12.17)