Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

288 12.2. Моделирование турбулентного течения газа Как уже сказано, основные уравнения динамики жидкости и газа основаны на консервативных законах сохранения массы, количества движения и энергии. Уравнение закона сохранения массы примени- тельно к потоку жидкости или газа называется уравнением нераз- рывности. Применение закона сохранения количества движения к потоку жидкости или газа дает векторное уравнение количества дви- жения или уравнение импульса. Применение первого закона термо- динамики к потоку жидкости или газа называется уравнением энер- гии. Для замыкания полученной системы уравнений необходимо до- бавлять соотношения, устанавливающие связь между свойствами вещества [126]. В дифференциальной форме эти уравнения записы- ваются следующим образом:   ρ ρ 0 j j u t x       ; (12.8)     τ ρ ρ ij i i j j i j p u u u t x x x             ; (12.9)       τ ρ ρ ij i j i ij j i j q h u h u t x x x              , (12.10) где u i – компоненты вектора скорости в направлении x i ; p – статичес- кое давление;  ij – тензор вязких напряжений. В уравнении (12.10) член q i отвечает за перенос энергии теплопроводностью. Тензор вяз- ких напряжений  ij и плотность теплового потока q i выражаются че- рез градиенты скорости и температуры: 2 τ μ μ δ 3 j i i ij ij j i i u u u x x x                  ; (12.11) λ j j j T q q x     . (12.12)