Камеры сгорания конвертированных авиационных газотурбинных двигателей

287 Уравнение сохранения количества движения:     ρ τ p          , (12.2) где p – статическое давление; τ – тензор напряжений, определяе- мый по формуле:   2 τ μ 3 T I                  , (12.3) где  – молекулярная вязкость; I – единичный тензор. Чтобы учесть изменение температуры потока, в расчет вклю- чено уравнение энергии:       ρ τ eff eff j j j E p k T h J                        , (12.4) где k eff – эффективная теплопроводность, включающая в себя сумму k и kt ( kt – турбулентная теплопроводность, определяемая выбран- ной моделью турбулентности); j J  – диффузионный поток, содержа- щий компоненту j . Правая часть уравнения учитывает перенос энергии через теп- лопроводность, диффузию компонентов и вязкостного распада. Полная энергия E определяется следующим образом: 2 ρ 2 p E h     , (12.5) где h – энтальпия, которая для идеального газа определяется выра- жением: J j j h Y h   , (12.6) Y j – массовая доля компонента j ; h j – энтальпия j -го компонента, которая определяется формулой: ref T j j T h Cp dT   , (12.7) где T ref = 298,15 K; Cp j – изобарная теплоемкость j -го компонента.