Теория и методы измерений

18 лярность измеряемой ЭДС (направление тока в потенциометре). Вновь делаем его уравновешивание – получаем ЭДС Е 2 . Пусть термоЭДС вносит в результат измерения погрешность  E , тогда 1 2 Δ , Δ x x E = E + E E = E E  . Отсюда   1 2 2 x E = E +E и в это выражение термоЭДС не вхо- дит. Метод рандомизации предполагает измерение одной и той же величины различными методами. Систематические погрешности каждого из них для всей совокупности являются случайными вели- чинами. При увеличении числа используемых величин системати- ческие погрешности взаимно компенсируются. Все сказанное относится к постоянным систематическим по- грешностям, которые могут быть скомпенсированы введением соот- ветствующих поправок. Сложнее, если систематические погрешнос- ти – переменные. В этом случае также разработаны различные ме- тоды и приемы. Графический метод является наиболее простым способом обнаружения переменной систематической погрешности. В этом слу- чае строится график последовательности неисправленных значений результатов наблюдений, на котором строят плавную огибающую, она и отражает характер изменения результата измерения. Если просле- живается некоторая тенденция, то можно говорить о наличии систе- матической погрешности. Метод симметричных наблюдений . Пусть имеем измери- тельный преобразователь с функцией преобразования y = kx + y 0 , где x , y – входная и выходная величины; k – коэффициент преобразо- вания, погрешность которого изменяется во времени по линейному закону   Δ k = at , т.е. 0 const; dk = y dt – постоянная. Алгоритм измерения осуществляется по следующему закону: выходная величина y трижды измеряется через равные промежутки времени  t , при этом на вход преобразователя при первом и третьем измерении подается образцовый измерительный сигнал x 0 . В этом случае имеем систему уравнений