Теория и техника экспериментальных исследований: Методы и техника измерений

118 Третье слагаемое в уравнении (2.48) – диссипация ( рассея - ние ) энергии турбулентности ε . Это наиболее сложная для измере - ний характеристика . Полное выражение для расчета диссипации имеет вид : 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 ε 2 2 2 2 u v w v w u dx dx dx dy dy dy w u v u v dz dz dz dy dx v w u w dz dy dz dx  ′ ′ ′ ′ ′ ′       ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂        + + + + + +                         ′ ′ ′ ′ ′   ∂ ∂ ∂ ∂ ∂         = υ + + + + +                     ′ ′ ′ ′   ∂ ∂ ∂ ∂       + + +                                  .(2.51) Как видно , в выражение (2.51) входят пространственные про - изводные пульсаций скорости по трем координатам , причем эти производные должны измеряться в один момент времени . Двумер - ными методами измерений это сделать невозможно , поэтому ис - пользуют гипотезы о характере поведения пульсаций скорости в потоке . Существует три варианта гипотез , формулы расчета дис - сипации для которых различны : 1) изотропная турбулентность ( пульсации одинаковы по всем направлениям ): 2 ε 15 u x ′∂   = υ   ∂   ; (2.52) 2) локальная изотропность турбулентности : 2 2 2 2 ε 3 3 6 u v u v u v dx dy dy dx dy dx       ′ ′ ′ ′ ′ ′       ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂             = υ + + + +                                     ;(2.53) 3) локальная осесимметричность ( одинаковые значения пуль - саций в поперечном направлении ):