Теория и техника экспериментальных исследований: Методы и техника измерений

119 2 2 2 2 ε 2 2 8 u u v v dx dy dx dy   ′ ′ ′ ′     ∂ ∂ ∂ ∂       = υ − + + +                     . (2.54) Четвертое слагаемое в уравнении (2.48) – вязкая диффузия , пятое слагаемое – турбулентная диффузия D T : ( ) ( ) 3 2 2 2 3 2 T 1 1 2 2 D u u v u w u v v v w x y ∂ ∂ ′ ′ ′ ′ ′ ′ ′ ′ ′ ′ = − + + − + + ∂ ∂ , (2.55) шестое слагаемое в уравнении (2.48) – диффузия давления . Опти - ческими методами эта величина обычно не измеряется . Распределение пассивной примеси в потоке . Для изучения распределения пассивной примеси в поток дополнительно вводятся молекулярные маркеры ( ацетон , толуол , 3- пентанон ) в малой кон - центрации . Основная идея использования таких маркеров связана с тем , что при воздействии ультрафиолета они начинают светиться в видимом и ультрафиолетовом диапазоне оптического спектра . Это свойство можно использовать как само по себе , так и для ком - бинированных измерений с подсветкой стандартных трассеров красным или зеленым лазером . В таком случае трассеры будут от - ражать свет на длине волны лазера , а примесь – в области длин волн , близких к ультрафиолету . Это свечение можно разделить ус - тановкой на камеры соответствующих светофильтров и выполнять одновременные измерения скорости двух типов « трассеров ». Подходы к исследованию нестационарных течений Исследование нестационарных ( изменяющихся во времени ) процессов рекомендуется выполнять с использованием скоростных цифровых видеокамер и непрерывного лазера . В случае периоди - ческого , в частности , гармонического процесса при отсутствии вы - сокоскоростных систем измерения существует вариант привязки измерений к фазам процесса . В таком случае статистика ( съемка