Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

68 Используем уравнение (2.39), в котором для случая переноса импульса G mv    и dG dv m dz dz          , а суммарный поток Г является суммарным потоком одной из компонент импульса. Согласно второму закону дви- жения Ньютона, этот поток играет роль силы F , действующей на мо- лекулу в направлении оси X перпендикулярно плоскости YZ . В этом случае: 2 dv F mnSvl dz            . (3.22) Если градиент скорости положителен, то сила отрицательна и действует в направлении, противоположном направлению движения. Когда один слой газа (жидкости) движется относительно другого слоя с постоянной скоростью, то возникает сопротивление, или тангенци- альная сила. Ньютон в 1726 г. первым показал, что эта сила пропорциональ- на величине поверхности слоя S и градиенту скорости dv dz  в на- правлении, перпендикулярном направлению движения: d v F S dz           (3.23) или F dv S dx       , где  – касательное напряжение сдвига;  – коэффициент пропорцио- нальности, называемый коэффициентом внутреннего трения, или ко- эффициентом динамической вязкости, а часто и просто вязкостью. Этим коэффициентом количественно оценивается вязкость га- зов (жидкостей). За единицу измерения вязкости в системе СИ при- нимают паскаль-секунду (Па  с), а в системе CGS – пуаз (Пз), рав- ные 1 г  см –1 с –1 . Сотую часть пуаза называют сантипуазом (сПз). 1 сПз = 1 мПа  с = 10 –3 Па  с.