Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

58 ратуры при переносе энергии или градиент средней скорости движе- ния частиц системы при переносе импульса. Эти процессы приводят вследствие их необратимости к возрастанию энтропии. Рассмотрим случай, когда влияние отклонения от равновесия на закон распределения молекул по скоростям невелико или когда такие отклонения настолько кратковременны, что распределение Максвел- ла – Больцмана не успевает нарушиться (рис. 3.1). Рис. 3.1. Явление переноса На рисунке плоскость С 2 с площадью, равной S , расположена параллельно плоскости XY (перпендикулярно оси Z ). Пусть система содержит только один вид молекул с концентрацией n молекул в еди- нице объема. Число молекул, пресекающих за 1 с плоскость с одной стороны, равно nvS , где v – средняя скорость движения в направлении, перпендикулярном выбранной плоскости. Конечно, число молекул, пересекающих плоскость за то же время в противо- положном направлении, окажется таким же. Поэтому если каждая молекула обладает некоторым свойством, количественно определя- емым величиной G , то количество этой величины, переносимое че- рез поверхность в единицу времени, равно nvSG в обоих направлени- ях, и суммарный поток величины G , переносимый через плоскость С 2 , равен нулю. Предположим теперь, что молекулы газа обладают некоторым свойством не в одинаковой мере, а с некоторой неравномерностью в определенном направлении. Пусть также это свойство зависит толь-