Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

59 ко от координаты Z и не зависит от координат Х и Y . Если теперь рассмотреть перенос величины G через плоскость С 2 , то окажется, что в одном направлении перенос больше, чем в противоположном, благодаря чему и наблюдается в результате односторонний перенос величины G через выделенную поверхность. При этом следует учесть скорость изменения G по оси Z , т.е. dG / dZ , не является непрерывной величиной, что было бы характер- но для сплошной среды, так как для молекулярных систем она пред- ставляет собой переменную, определяющуюся обменом и перераспределением, которое достигается за счет молекулярных соударений. Молекулы, ударяющиеся о плоскость сверху, в среднем прохо- дят расстояние  , так как перед этим они сталкивались с другими молекулами. Здесь  – средняя длина свободного пробега, равная   1 2 2 d n   . Принимая это значение для  и значение для средней скорости 1/2 2 kT v m        , полностью используем предположение, что наличие неоднородности в газе не нарушает заметно распределения Максвелла – Больцмана. Из рисунка видно, что скорость переноса G сверху вниз равна: dG nSv G dz               , а снизу вверх: dG nSv G dz                . Отсюда суммарный переносимый поток величины G снизу вверх равен: Г 2 dG nSv dz          . (3.8)