Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

57 3/2 2 2 ( ) exp 8 4 0 2 2 df v m mv mv v v dv kT kT kT                                . Последнее уравнение имеет корни: 1/2 1 2 3 2 0, и kT v v v m           . Как видно из графика (см. рис. 2.3), максимуму соответствует только значение v 3 , которое и будет наивероятнейшей скоростью: 1/ 2 н 2 kT v m        (3.7) с учетом распределения Максвелла. Рассмотрим явления переноса. Законы распределения Максвел- ла и Больцмана можно применять для описания газов, подчиняющих- ся законам классической механики и находящихся в состоянии рав- новесия. В таких системах все молекулярные свойства усреднены. Например, температура одинакова во всех точках газа; число молекул, пересекающих в заданном направлении некоторую плоскость внутри системы за данный промежуток времени, равно числу моле- кул, пересекающих эту плоскость за то же время в противоположном направлении. Если система находится при постоянном объеме, то давление повсюду одинаково; если система содержит несколько ком- понент, то состав газа также является однородным. Рассмотрим теперь газы, состояние которых не является впол- не равновесным. В них, например, могут возникать градиенты давле- ния, температуры и состава. Необратимые процессы, в результате которых в физической системе происходит пространственный перенос массы, импульса, энергии, электрического заряда, энтропии или какой-либо другой фи- зической величины, называются явлениями переноса. Причины явлений переноса различны. Это – действие внешне- го электрического поля при переносе заряда, наличие пространствен- ных неоднородностей состава при переносе массы, градиент темпе-