Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

48 Рис. 2.3. Максвелловское распределение молекул по скоростям Тогда 3 н н 2 0 u u    или 2 н 2 0 u   . Отсюда находим интегрирующий множитель: 2 н 2 u   . Таким образом: 2 2 2 3 н н 4 ( ) exp u u u u u          ; 2 2 3 2 н н 4 exp ( ) u u dN N du N u du u u                  . (2.36) Введем обозначение относительной скорости: н н ; u du c dc u u   . (2.37) Подставив выражение (2.36) в (2.35), получим: 2 н 2 u     2 2 4 exp dN c c dc N    . (2.38)