Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

115 Для газообразных систем важна теплоемкость при постоянном давлении (изобарная теплоемкость) С р . Из уравнения (6.31) для р = const получаем: p V V p p V C C T T T                   . (6.32) Выражение (6.32) служит для вычисления теплоемкости С р через С V (и наоборот). Частные производные термодинамических параметров в выра- жении (6.32) можно найти, продифференцировав уравнение состоя- ния: f ( p , V , T ) = 0 . (6.33) Для 1 моля идеального газа оно имеет вид: pV = RT. (6.34) Продифференцировав уравнение Клапейрона – Менделеева, получим: pdV + Vdp = RdT . (6.35) Отсюда: p V R V T p T         ; (6.36) V p R p T V T         . (6.37) Заменив в уравнении (6.32) частные производные в соответ- ствии с уравнениями (6.36) и (6.37), получим уравнениеМайера: p V V R V C C T C R V T     . (6.38) Используя уравнениеМайера, можно убедиться, что коэффици- ент Пуассона всегда больше единицы (  > 1).