Процессы изготовления тонкостенных деталей пластическим деформированием

Н.М. БОДУНОВ, В.И. ХАЛИУЛИН, А.В. СОСОВ, А.А. РАЗДАЙБЕДИН Процессы изготовления тонкостенных деталей пластическим деформированием 466 Многократное приложение одной и той же статической нагрузки при вдавливании шара в одно и то же место не приводит к заметному увеличе- нию размеров пластического отпечатка. В отличие от статического, при ударном вдавливании шара с увеличением числа ударов до 15  20 раз- мер отпечатка для различных условий обработки увеличивается в 1,25  1,55 раза. При этом диаметр шара не оказывает существенного влия- ния: d max / d  1,55  HB /1000 ( HB – твердость по Бринеллю). Определение глубины распространения пластической деформа- ции. Важнейшей характеристикой деформированного состояния является толщина пластически деформированного слоя h , характеризующая ее ме- ханическое состояние (упрочнение, запас пластичности, остаточную напряженность). При достаточно полном покрытии поверхности отпечат- ками толщина пластически деформированного слоя h соответствует разме- рам очага деформации осевой зоны единичного вдавливания. Аналитическое определение толщины упрочненного слоя и степени упрочнения в зависимости от физико-механических свойств материала де- тали и параметров процесса является сложной задачей. Существующие ма- тематические зависимости получены на основе теории упругости или тео- рии пластичности после принятия многочисленных упрощений и допуще- ний. Отметим, что несмотря на большой объем исследований и опыт прак- тического применения до настоящего времени не найдено фундаменталь- ных закономерностей, связывающих результаты исследований в области ППД в единую систему. Их отсутствие приводит к необходимости прово- дить эксперименты всегда, когда меняются материалы или условия работы деталей. Первая попытка расчетного определения глубины упрочнения реали- зована С.Г. Хейфецем, который предложил следующую зависимость: ℎ = ඨ ܲ 2 σ т , (3.163) где Р – сила вдавливания; σ т – предел текучести материала. Эта зависи- мость основана на решении задачи Буссинеска и не учитывает формы кон- тактирующих поверхностей. Так как для большинства металлов отноше- ние их твердости по Бринеллю HB к пределу текучести σ т является посто- янной величиной, т. е. ܾ = /ܤܪ σ т , то формула (3.163) может быть