Оптимально управляемые ламинарные пограничные слои

Р, =0, g,^3=0, ^3 = 1 а 7/(7-1) 2) для случая обтекания кругового цилиндра: J\- в малой окрестности точки торможения потока распределение скорости вдува будем искать в виде: т = 'y^m.s' г = 0 ,И2 (4.42) Запишем формулы для частных производных м , ц/: Эм 1 „ ,/2 Ъи 1 т г /2 г = 0 dt' s~ i=0 Э\|/ 1 "V ' '^2 3^\|/ 1 „ г/2 г=0 ЭГ 1 Эм Z „ 12 1 Х"! / ^ = +-г Х ф^+1 2^-^ y/sto \ i + \ (4.43) Э\|/ Z / г / 2 1 Х " ' + - г Е ч ' . ds 2s 2 ^z + 1^ г+1 J/2. i/2 i=0 \ ^ J Проинтегрируем уравнение неразрывности по ? и подставим в него разло­ жения (4.40), (4.41), (4.43): ^1 + \^ W 1 о о 1 о о V -т7= Е [ф^ -Е Ф^+1 vS i=o i=o 2-v^ i=o i=o i/2 (4.44) \ ^ J с учетом (4.44) уравнения движения и энергии примут соответственно вид: оо ^ оо ^ оо • ^ Еф ' ' ' " = ХФ;-'" -1 хр.-' ' i - x * . г = 0 V г = 0 У V г=1 ^ . 1=0 У - г = 0 ,г/2 ^ ОО ОО l o o 00 • ^ ^ г = 0 г=1 ^ г= 0 У V г= 0 г = 0 f г=0 О 2 л + (4.45) 1 № , P r t ^ /2 00 00 V г=0 г = 0 /2 1 °° °° i т Х ф,^' "- Х Т<Р'^" ^ г = 0 г=1 ^ У Л/ ,г/2 V 1=0 У 99