Оптимально управляемые ламинарные пограничные слои

p. po 1 x5/2 m: Таким образом, для отыскания законов распределения безразмерной ско­ рости на внешней границе пограничного слоя ос^(х) и радиуса тела враще­ ния допускающих автомодельное решение, необходимо совместно ин­ тегрировать уравнения (5.8) и (5.9) с начальными условиями: (0) = ^(0) = О. Отметим, что в окрестности критической точки уравнения (5.8), (5.9) при­ нимают вид —1 =—к da^ dx отсюда г = X и а , = 1-Ci \^dx j Зс, 1, 1 к с j Известно [6], что для сферы а^=1ос, где к у - 1 У р. ро Следовательно, ъсл 1-Ci 1. 1-Ci 1-е, к. 1 с •• .3 • 4 Ак' Новое автомодельное решение уравнений ламинарного пограничного слоя является решением фактор-системы (5.45) с граничными условиями (5.46). Достаточные условия существования нового автомодельного решения уравнений пограничного слоя на проницаемом теле вращения в сверхзвуковом потоке при числе Рг = 1, линейной зависимости вязкости от температуры и по­ стоянной температуре стенки имеют вид: а) безразмерная скорость на внешней границе пограничного слоя ос^(х) и радиус затупленного тела вращения г{х) удовлетворяют соответственно урав­ нениям (5.49) и (5.50) с нулевыми начальными условиями; 141