Оптимально управляемые ламинарные пограничные слои

т = 'y^m.s ;=0 /72 (4.108) Интегрируя второе уравнение (4.98) по z с учетом разложений (4.35), (4.108)и граничных условий (4.7), получим выражение для функции w: 1 | ; [ ф , ( 4 109) Ч /=0 ^ /=0 /=0 V ^ у Подставляя выражение (4.109) в первое уравнение системы (4.98), имеем: N ф/ ;=0 уП f Л' \ i = 0 \Г N • ^ V/=i^ + ч ~ + J л 1\ л т' V/=o i=o ^/=0 /=1 ^ у ж • ^ (4.110) Приравнивая в (4.110) коэффициенты при одинаковых степенях s , полу­ чим систему обыкновенных дифференциальных уравнений. Для определения необходимых значений функций м и w ограничим ря­ ды (4.35) конечным числом членов, позволяющим гарантировать требуемый порядок погрешности задания начальных условий для системы (4.98) и проин­ тегрируем полученную систему с граничными условиями (4.36), (4.39). Отметим также следующий момент: из второго уравнения системы (4.101) ЭХ- с учетом граничного условия (4.102) для при t ^ o o следует, что— ^ ^ 0 dt ди при > О. ^ dt Вычислительный эксперимент по построению оптимального закона вдува проводился для случая обтекания клиновидных профилей сверхзвуковым пото­ ком воздуха. Параметры эксперимента задавались следующим образом: Рг = 0,74; у = 1,4; \ =qs=\; At = 5-\0~^; А^ = 10"'. При расчете варьировались: значение числа Маха М, угол полураствора клина Р, мощность системы управления вдувом N. 117