Оптические материалы и технологии

иия, 1радиента показателя преломления, двулучепреломления и т.д.) служат дисперсионные уравнения тонкопленочного волновода; »-1 / \ ^ [ «2 -arctg / \2р 4. «2 1 -arctg — (3.81) где t • толщина пленки, мкм; % - длина волны, мкм; «, - показатель преломления покровной среды; «2-показатель преломления плен­ ки (й2= «02ДОЯобыкновенной волны ТЕ-волны; «2= "ег для необык­ новенной волны ТЕ-волны); из - показатель преломления подлож­ ки; Ир - показатель преломления призмы; - модовый по1сазатель преломления; т - номер моды (1,2,...). Уравнение (3.81) это уравнение (3.73), записанное через пара­ метры волноводной структуры. Вид уравнений при некоторых за­ данных параметрах приведен на рис. 3.27,а. Это нелинейные соот­ ношения между п„„ t, «2, при фиксированных параметрах П\,щ,Хп заданных типах волн (ТЕ, ТМ). При расчете модовых постоянных распространения каким-либо стандартным численным методом (на­ пример, методом Ньютона-Рафсона) находятся решения системы нелинейных дисперсионных уравнений (3.73), вычисляются показа­ тель преломления пленки n-i и ее толщина t. Волноводные измерения параметров пленок на рефрактомет­ рах ПульФоиха иАббе. Метод определения эффективных показа­ телей преломления с использованием серийного рефрактометра ИРФ-23 основан на измерении величины модовых показателей пре­ ломления во]пшводных мод, возбуждаемых в пленке сфокусирован­ ным пучком свега, Иа рис. 3.32, а показана схема измерительной установки. На измеритсзп^ную призму брефрактометра ИРФ-23 через иммерси­ онную жидкость накладывается исследуемый образец 5 световод- иьш слоем к призме. Возбуждение волноводных мод в тонкой 4 3 4