Оптические материалы и технологии

падения возбуждающей волны, в пределах которого осуществляется ввод излучения в волновод, и зависимости величины угла ввода от параметров волноводной структуры. Как правило, необходимо, что­ бы показатель преломления пленки был больше показателя прелом­ ления подложки (волноводный тип распространения), но измерения могут производиться и тогда, когда это условие не выполняется. Используя систему, показанную на рис. 3.29, можно опреде­ лить постоянную распространения моды порядка т, распрост­ раняющейся в тонкопленочном световоде (который может иметь некоторое распределение показателя преломления в Z-направлении, если щ > щ, т.е. градиент показателя преломления) из уравнения: ••п„=Пр sin а + arcsin (3.80) где к = 2тс1Хо - постоянная распространения света в вакууме (волно­ вое число), - эффективный показатель преломления пленки для распространяющейся моды порядка w; Пр - показатель преломления призмы ввода-вывода; а - угол между поверхностью пленки и гра­ нью призмы, на которую падает свет; (р,„,-угол ввода; i - номер моды. На рис. 3.29 даны показатели преломления четырех сред: под­ ложки, пленки, вышележащего слоя и призмы. N «3 « 2 пх •'/у й? '/у У, Vy Уу '/у '/у - - 7 Рис. 3.29. Схема призмениого ввода излучения; / - поляризованный возбуждающий луч; 2-призма; 5-точка ввода; ^-отраженныйлуч; 5 - воздушный зазор S\5- волноводная мода;7 - тонкопленочный волновод; S - подлож­ ка; п,, Из, Пр - показатели преломления подложки, пленки, покровной среды и призмы соответственно; а - рабочий угол призмы; ф, - угол ввода излучения 429