Оптические материалы и технологии

Пусть х±«- угловая апертура голограммы в ±«-м порядке диф­ ракции. То г д а a ± „ = n {M± „ l g X t „ f . (2.41) Подставив равенства (2.38) и (2.41) ввыражение (2.39), получим N' Pi - + - sin^ sin 2 +z КП "q (2.42) где p, - радиус наименьшего кружка рассеяния объектного пучка. Эта формула подтверждает сделанный ранее вывод о целесо­ образности выбора наибольшего из значений Q = Q^. Из нее видно также, что N не зависит от q. И, наконец, заметим, что ряд в выра­ жении (2.42) в рассматриваемом здесь случае бинарных амплитуд­ ных голог рамм быстро сходится и практически для оценки величи­ ны //достаточно учесть два-три его первых члена. В идеальной ситуации, ко г да голограмма I и испытуемая по­ верхность 2 соответствуют расчетным данным, распределение ин­ тенсивности в окрестности точки F2 описывается хорошо извест­ ной формулой Эри, и поэтому за р, можно принять радиус первого темного кольца, т.е. 3,83Х R, Pi = - ^ . 2п а где а - радиус голограммы. В качестве примера рассмотрим достаточно интересный д л я практики случай, когда Q = 2, Хо = 30°, А, = 632,8 нм: R\- 100 нм , я = 50 мм, = 80 мм. Подстановка этих величин в соотношение (2.42) 289