Оптические материалы и технологии

мальная величина г\±„достигаетсяп р и q = const, однако практически достаточно , ч т о бы ^~5-10. Наконец , следует отметить , ч т о п р и Q = 2iiq = const выраже- ние(2.38) описывает распределение светового потокап о дифракци­ о н н ым п о р я д к а м д л я случая классической з онной пластинки Фре­ неля, у к о т о р о й , как известно, в четных порядках не должна наблю­ даться дифр а кция света. Рассмотрим о т ноше ни е сигналУшум N в плоскости кружка наи­ ме н ьше г о рассеяния. Пусть имеется схема контроля т и п а рис. 2.127. Плоскость контроля , перпендикулярная оптической оси F\0 , пере­ секает ее в т о ч к е F^, а г о л о г р а мм а 1 используется в 1-м порядке диф­ ракции .Т о г д а N = - Ф±« Ф1 ^ 0 \,Ф! сто а_ , „=2 Ф, ౄ (2.39) о ст±„ С) г д е а+„- пл ош,адь светового пятна ±и-го порядка в плоскости контроля. Ра с смотрим ча с тный случай, ко г д а деталь 2 - эллиптическое з еркало с фокусами в точках F | и F^. Бинарная г о л о г р а мм а дает р я д изображений точки F^ н а рас­ стояниях R ±„ о т ее оптич е ско г о ц е н т р а ! ) , определяемых соотноше- _ y - ( r - x ) t g 0 н и е м i 2—, к о т о р о е в параксиальном приближении tgy ±, можн о записать в в и д е R(iR\ ^±п ~ Ri -^?о) Следовательно, формиру емые голограммой 1 в ±п-х порядках изображения точки Гз отстоят о т плоскости контроля на расстояниях ~ Я , ± « ( л , - г ^ . ) • (2,40) 288