Оптические материалы и технологии

тово г о потока , дифрагированная в нулевом порядке, с ростом Q м н о г о к р а т н о у „ е „ ь ш а ™ п р о „ о р „ „ о ™ „ ь „ о i ( , = oo „sO, . т о Время как ±1-м порядке она вначале растет, достигает максимума 71 п р и 2 = 2 и затем плавно спадает пропорционально sin^ — (напом­ ним, что, п о определению, 1 < g < со). При этом максимально воз- 1 можное значение ri ±„ : 10,15%. Более высокие порядки имеют несколько одинаковых по ве­ личине максимумов , положение которых определяется из условия Qk = k + yi (Л: =0,1,2,..., n - 1 ) , т.е. число максимумов равно порядку дифракции (п). В точках б/ = —(/ = О, 1, 2, ..., п) функция r i + „ ( 0 i принимает нулевые значения. Отметим, что, как видно из выражения (2.38), положение мак­ симумов и нулей 2 , функции Г1±„(0 на оси Q не зависит о т вели­ чины q. Н а рис . 2.128 представлены кривые зависимости 11(0 дня |п| = О, ^ 1, 2 и 3, рассчитанные по формуле о,08 (2.38) (х -\,q = const).Там же дана и зависимость ri(g) (штриховая ли- ния), рассчитанная при6 = 2 и х = 1. Ви д н о , ч т о п р и и с п о л ь з о в а нии высших порядков дифракции син- 0,02 тезированных г оло г р амм необхо­ д и м о руководствоваться условием Q — 2' 4 б 8 10 Q,q Q ~ Qb прич ем целесообразно вы- 2.128. Влияние скважности бирать наибольшее из возможных на распределение светового потока значений к. Заметим, что макси- дифракционным порядкам 287