Оптические материалы и технологии

м у мо в и ми н им у м о в всего л ишь н а несколько тысячных долей ин­ терференционной полосы. Со о т н оше ни е (2.37) позволяет, очевидно , решать и обр а тную задачу . Если характер неоднородности объектной и о п о р н о й в о лн известен, т о н е о б х о д имую к о р р е кцию м ожн о обеспечить п р и син­ т е з ир о в ании г о л о г р а ммы путем соответствующе го в ы б о р а функ­ ц и и g ( p ) и л и ^(р). Оптические свойства синтезированных голограмм с «несущей» Перейдем теперь к анализу оптических свойств осевых би­ н а р ных г о л о г р а м м с «несущей». Из выражения (2.37) следует, ч т о \ интенсивность волны, восста­ н о в л е н н о й г о л о г р а м м о й 1 (рис. 2.127) в ±п-м п о р я д к е дифракции: N 2е [Ху // с D J ±n - U±„Ul„ - ^ ±п A^(g-iyx . , ТЛ В 01 10, 1 sm^ Рис. 2.127. К анализу оптических свойств синтезированных голограмм с «несущей» И, следовательно, о тноше ни е дифра г ированно г о в ±п-м по­ рядке светового потока Ф±„ к падающему по т ок у Ф н а го­ л о г р а м м у ( д ифр а к ц и о н н ую эффективность в ±п-м поряд­ ке) можн о записать как Л±« Ф ± « Ф — — — n'^n^q^ Q 1 - 1 -smc^ nn (2.38) Q Отсюда видно , ч т о для всех порядков п дифракционная эффек­ тивность синтезированной г оло г р аммы с «несущей» пропорцио­ нальна квадрату функции sine, причем доля восстановленного све- 286