Эффективность, помехозащищенность и помехоустойчивость видовых оптико-электронных систем

97 или, наоборот, для требуемого разрешения на местности А искомую даль- ность действия ТВП D , км, составляющую max 2 D A   . Понятно, что разрешение на местности не следует отождествлять с величиной проекции на местность элемента ФПУ, равной q = D  0 и обыч- но называемой пространственным разрешением, ибо значение А , в отли- чие от q , определяется не только элементарным полем зрения ТВП, но и другими элементами его информационного тракта, а также тепловым кон- трастом объекта и прозрачностью атмосферы. На практике встречаются ситуации, когда объект находится на фоне со слабой степеньюнеоднородности (например, чистое небо или снежное поле) или же существует возможность подбора для каждого фоно-целевого сю- жета оптимальных значений яркости и контрастности изображения. Такая возможность возникает при обнаружении объекта с известным местополо- жением или же при неограниченном ресурсе времени поиска объекта. В подобных случаях широкий диапазон регистрируемых разностей темпе- ратур  Т м , необходимый в иных ситуациях для обеспечения поиска и на- блюдения объектов, расположенных на горбах и впадинах температурных фоновых неоднородностей, не требуется, и в ТВП обычно используется достаточно большое усиление сигналов, чтобы на изображении был заме- тен шум. Следовательно, такой ТВП является шумо-ограниченным прибо- ром, поэтому можно считать, что в выражении (2.15)  Т раз1 >>  Т раз2 . При этом имеет место общая для всех образцов ТВП температурно-частотная характеристика Е ( х ) в относительных единицах ( х =   – относительная частота эквивалентной миры), наиболее простая аппроксимация которой, соответствующая допущению о пренебрежимо малом влиянии на нее кон- трастной чувствительности глаза оператора, имеет вид [1] (для х < 0,75):   2 ( ) 0, 3exp 3, 7 4, 35 E x x x   . Тогда, согласно (2.20), дальность действия ТВП находится как реше- ние уравнения 0 0 a ( ). æ R T T E x r         Коэффициент пропускания атмосферы нередко допустимо аппрок- симировать формулой  а = exp(–  D ), где  – показатель ослабления излу- чения в атмосфере, км –1 . Тогда, учитывая, что по определению  = D /2 A и решая данное уравнение, получаем выражение для дальности действия ТВП D : Ãëàâà 2.2. Ìåòîäèêè îöåíêè ïîêàçàòåëåé ýôôåêòèâíîñòè, ïîìåõîçàùèùåííîñòè è ïîìåõîóñòîé÷èâîñòè ÎÝÑ