Эффективность, помехозащищенность и помехоустойчивость видовых оптико-электронных систем

96 ÐÀÇÄÅË 2 . Ìàòåìàòè÷åñêèå ìîäåëè ýôôåêòèâíîñòè, ïîìåõîçàùèùåííîñòè è ïîìåõîóñòîé÷èâîñòè ÎÝÑ     раз 2 1 М L L L        , что дает искомое выражение для  Т раз :     м раз2 м 4 T M T K K       ;     м 2 1 2 1 K L L L L        , (2.18) где К м – коэффициент сохранения контраста для протяженного объекта, при L  2 >> L  1 близкий к 1. Обычно принимается [29], что   м a 6 10 R Т T      , (2.19) где R T  – средняя разность радиационных температур объектов и фона, К;  а – коэффициент пропускания атмосферы на дистанции до объекта в спектральном рабочем диапазоне ТВП  , причем большие значения  Т м рекомендуется использовать при выделении объектов, а меньшие – при их классификации и идентификации. Поскольку вскрываемые объекты могут находиться на различных дис- танциях от прибора, то при выборе величины  Т м обычно считается, что в формуле (2.19)  а = 1. Зависимость температурно-частотной характеристики ТВП от условий наблюдения изображения миры (яркости и зашумленности изображения и наличия выборки) исследована и проиллюстрирована в работе [299]. В част- ности, в ней показано, что в зависимости от коэффициента усиления, опре- деляющего контрастность изображения, значение  Т раз2 может изменяться в три раза. Для пересчета температурно-частотной характеристики от стандарт- ной тепловой миры к эквивалентной отношение 0 7 æ 2   в (2.16) следует заменить на отношение 0 æ h D   , где h – критический размер объекта, м; D – дистанция до объекта, км [1]. При этом угловой размер изображения эквивалентной миры будет составлять ' Г /17, 45 w h D  . Тогда значение max    , являющееся корнем уравнения [1]   a раз R T T      , (2.20) где тепловой контраст объекта  Т R – разность радиационных температур объекта и фона, К, определяет для заданной дистанции D до объекта факти- ческое разрешение на местности (полупериод разрешаемой эквивалентной миры) А , м, равное max 2 A D   ,