Кинематика. Статика. Динамика точки

ч т о с л е д у е т и з о п р е д е л е н и я п о л но г о у с к о р е н и я l i m ai д £ О т р е з к и ml и тп с у т ь п р о е к ц и и CKOpocTeii ч)' и з ч е р т е ж а , п о э т о м у ; п1 ml — пт НО т а к к а к : т о =Iim np,f дГ~~ ^ iu видно (Ь> н npj. = прх" l im = lim -*• j/ ч т о , в в и д у ф о р м у л ы (29), п е р е п ише т с я окончательно тан-: ilm м =g< г д е g — у с к о р е н и е в д в и ж е н и и про е кции т о ч к и М на о с ь д а л ь ш е tik~np^J. П о д с т а в и в н а й д е н н ы е в ы р а ж е н и я в пр опо рцию (31), найдем: J-.g==J:npxJ, о т к у д а : прхУ=ё-. ( 3 2 ) С л е д с т в и е . На основании доказанной теоремы можно определить величия); и направление полного ускорения. П у с т ь у р а в н е н и я д в и ж е н и я в д е к а р т о вы х коорлинатггх с у т ь : y='b{t), z=^y_(t). (33) П р о е к т и р у е м п о л н о е у с к о р е ­ н и е у н а о с и к о о р д и н а т , по­ л у ч и м : прху=ус08х, 1 n p y y = y c o s i J . , > (34) T i p z y = y c o s v , I ^ / ] г д е jj. и V с у т ь у г л ы , кото­ р ы е о б р а з у ю т п о л н о е у ско­ р е н и е с о с я ми к о о р д и н а т . За­ м е т и в , ч т о п р о е к ц и я п о л н о г о у с к о р е н и я у , и з о б р а ж е н н о г о в е к т о р о м MN ( фи г . 19), н а о с ь X, е с т ь у с к о р е н и е п р о е к - ф„р j,, ц и и т о ч к и М , т . е . т о ч к и /д, п р и е е д в и ж е н и и п о о с и х и ч т о закон д в пже иии ю ч к п m п о 3 5