Кинематика. Статика. Динамика точки

как свободного если к действующим силам Р добавим сопро­ тивления iV и Л/. Разложим силу N на составляющие напмв- ленные по осям координат N „ Ny, N,, а силу N' разложив на Nj,, ^уу ^2- уравнения равновесия взятого нами тела иапишутся следовательно, так: ^(yZ-zY)-\rmAN]+m^(M')=0, 2 {zX^xZ) +my {N,+m,, (N')=0, ' £,{xY~yX)+m,{N)+m,{N',=0. Заметим теперь, что моменты сил N я N' относительно оси л- равны нулю, так как . силы проходят через эту ось 5 затем момент силы относительно оси у выразится так: НО 'ny{N';}=0, my{N'^~~N'^-ОО'. Фиг. 115. Если назовем ОО' через а, то найдем, что w^,(N') = -a • /V;. Далее момент силы N относительно оси z равен нулю, а но m^iV;)=0, m^{Ny)=aN[^, OT ^/V;)=0. Приняв все это во внимание, найдем, что условия равновесия данного тела выразятся следующими уравнениями: 1. ; £ Х+л /,+л/;=о, 4. 2 0 2 - 2 У ) = о , 2. • 2 y+ i V j , + / V ; =0 , 5. S l 2 X - x Z ) - a i V _ ; = 0 . 3. > ; z + / v , + i v ; = 0 , 6. ^ { x Y - y X ] ^ a N ' ~ Q . 2t53