Кинематика. Статика. Динамика точки

{Р, Р')\ вектор, изображающий момент ее, 1^, получим, восставив перпендикуляр в произвольной точке плоскости АОР и отлон<ив на нем длину, пропорциональную площади треугольника АОР, так, чтобы наблюдатель, смотрящий с конца полученного век­ тора на его основание, видел пару вращающейся по солнцу. Таким же образом получим векторы, изображающие моменты h и 4 пар, которые получатся от перенесения сил Q и S в точ­ ку О. Слагая эти векторы, получим вектор, дающий момент L равнодействующей пары. Проведя плоскость, перпендикулярную к этому вектору L, получим возможность построить в этой плос­ кости самую равнодействующую пару. Таким, образом теорема доказана. Т е о р е м а И., Всякую систему сил можно заменить двумя силами, из которых одна имеет данную точку приложения и данное направление. Положим, что нам дана какая-нибудь система сил, которая приводится к равнодействующей R и паре (Р, Р') (фиг. 100), лежащей в плоскости N. Положим, что мы желаем заменить данную систему двумя силами, из которых одна имеет точку приложения О и направление Ох. (На чертеже точка О взята в пересечении R с плоскостью N лишь ради простоты чертежа. На деле точка О может занимать любое другое положение па .линии OR.) Проводим через направления Ох ц. R плоскость, которая пересечет плоскость N, положим, по линии уу. Повер­ тывая пару (Р, Р') в плоскости N так, чтобы сила Р приияла направление Оу, получим пару (Q, Q'). Затем, проведя из R ли­ нию RS параллельно Оу и, далее, SQ_" параллельно OR, получим на Оу отрезок 0Q". Наконец, изменяем пару (Q, Q') так, чтобы сила Q переменилась в Q"; тогда получим новую цару (Q",Q"'). Теперь мы видим, что на точку О действуют силы Ни Q". Скла- II. в. HiynoBCitii —370 —10 уд| Фиг. 100.