Кинематика. Статика. Динамика точки

р' воположную сторону, то на основании начал статики получим уравновешивающую R'. Эта сила или будет пересекать направ­ ление сил пары (фиг. 85), или будет ему пар алельна (фиг. 86), В том и в другом случае силу R' можно сложить с одной из сил пары,например, с Р'. Получим таким образом равнодействующую сил R! и Р' силу F. Эта сила F не будет уничтожать дру- \ j гой силы пары Р, так как ; в случае пересечения сил Р! с Р' сила F должна так­ же пересечь направление силы Р, если же R парал­ лельна первой силе пары Р', то F не равна второй силе пары Р (для уничто- gg^ жения же силы Р сила F должна быть ей равна и прямо противоположно направлена). Далее, слагая F со второй силой пары, мы получим некоторую общую равнодействующую силу Г, действующую на тело и ничем не уравновешиваемую, а в таком случае существование этой равнодействующей исклю­ чает возможность суще­ ствования равновесия, следовательно, пара рав­ нодействующей не имеет. Если теперь допустим, что равнодействующая R лежит не в плоскости пары, а где-либо в про­ странстве (фиг. 87), то, сделав две точки этой системы (одну. С, на ура­ вновешивающей дру­ гую, на одной из сил пары) неподвижными, увидим, что две силы R' и Р', проходящие через эту неподвижную ось хСВх', будут уничто­ жаться, а третья сила Р всегда будет вращать это тело около оси хСВх', чего в случае существования равнодействующе!! быть не может. Таким образом, пара не имеет уравновешиваю­ щей, а следовательно, не имеет и равнодействующей. Т е о р е м а . Сумма моментов сил, составляющих пару, относительяо всякого центра моментов равняется момент]) пары. Фиг. 87. 231