Кинематика. Статика. Динамика точки

пары. Положим, что п а р ™ аходатга"щ е нибуд" в""'"""' ДЛЯ „ о л у , е н „ я вектора'; и з о б р ' а ж а ю щ ? " ' S , t "в , " ; ? ' ; Фиг. 82. условимся восставлять к плоскости пары перпендикуляр, называ­ емый осью пары, и откладывать на нем в каких-нибудь единицах абсолютную величину момента М пары (как известно, M~P-d). При этом поступают так: берут плоскость пары, проводят ось ее обыкновенно через середину плеча и на этой оси откладывают величину момента, но V f Г в такую сторону от плоскости, чтобы на­ блюдатель, смотря с конца вектора на осно­ вание оси, видел пару вращающейся по на­ правлению видимого движеиия солнца. По­ этому на первом чер­ теже (фиг. 82) момент надо отложить на оси над плоскостью, а на втором—под плоскостью. Итак, за момент пары принимаюi век­ тор, представляющий абсолютную величину момента пары, т. е. L=P-d, отложенный на оси пары, и притом в известном, для каждого данного случая определенном, направлении. Пара не может быть заменена одной силон. Это свойство пары может быть доказано вполне строго, и существует несколько до­ казательств этого предположения, из которых мы рассмогрим два, ниже приводимых. Между прочим, наглядным примером того, что пара не имеет равнодействующей, может служить следующее наблюдение. По- 229 Фиг. 83.