Теория колебаний

или t+T E{t + T)-E{t) = -AS\ EJt, t если ^ « 0, TO средняя за период энергия, запасенная на индуктивности (2.39) 1 1 - j rjn J 2 Где E{t^- энергия всего контура. Отсюда: E{t + T) = -2dT-E{t), {Щ^=-2вЕ. Отсюда еще одно определение добротности Е (2.40) Q = l7l И } г Г (2.41) (2.40) (2.41) Т.е. это число, которое показывает, во сколько раз энергия, запасенная в колебательной системе, больше, по сравнению с потерями за период колебаний. Завершим рассмотрение линейной неконсервативной системы краткой сводкой результатов для системы с x(t)' большим затуханием (рис.10). Для этого х(0)- случая и при > О корни характеристического уравнения о действительные и отрицательные: Рис. 10 JC — п {t) = a. +а^е A^t (2.42) показывает, что при t ^ c o функция jc(?) монотонно (экспоненциально) стремится к 0. Движение будет лимитационным, т.е. ограниченным по амплитуде. Некоторые особенности движения возможны вблизи начала движения и зависят 27