Гидродинамика

Г л . П о п о л о с т я х с ФОРМОЙ ТЕЛ ВРАЩЕНИЯ 101 При const = о мы удовлетворим этому уравнению, полагая •К или s~b, т . е. траектория в этом случае пред­ ставляется (фиг. 11) образующими СА и CS и полуокруж­ ностью ADB. Замечая далее, что знаменатель второй части уравнения (63) имеет наибольшее 4 , значение при s = —^o, находим, что 1 4 f 1 \ ^ п р и const = й ( - g - I траекто­ р и я обращается в точку Е, лежащую на образующей CD на расстоянии •— этой образующей от точки D. Все остальные траектории, соответствую­ щи е величинам постоянного между 4 , нулем и о , представляют замкну­ т ы е кривые двойной кривизны, за­ ключающие внутри себя точку В и заключенные внутри кон­ т у р а ACBDA. Наибольшее значение угла 'fj для этих траекторий най­ д е т с я из формулы Фиг. 11. cos v] • const При отрицательных значениях const найдем на задней сто­ роне боковой поверхности конуса такие же траектории, как на передней его стороне. На фиг. 11 указаны стрелками направления течений жидкости. § 23. Для второго примера полагаем в формуле (55): By = О, Вч^ = к, -бц == О, В,^ = 4/, — О, = О,.. - Получаем: F=-^?z-l-^(4^z8--3t4z),