Гидродинамика

444 О СНЕЖНЫХ ЗАНОСАХ ваемое вихревой площадкой Е (фиг. 3) и ее зеркальным изображением G относительно круга ABB'А', так что 0 G •0 £ = (17) При этом примем, что оба вихря имеют одно и то же напряжение к, но вихрь с центром Е вращается по стрелке часов, а вихрь с центром G—против стрелки часов. Дви­ жение жидкости, вызываемое парой указанных вихрей, имеет функцию тока: (18) где е к g суть расстояния рассматриваемой точки жидкости М от центров вихрей £ и G. Линии токов этого движения суть окружности, выраженные формулой: у = const, (19) между которыми находится и окружность перпендикулярного сечения нашего цилиндра. Вследствие этого прибавление упо­ мянутого нового течения не нарушает условия равенства нулю нормальных скоростей на поверхности цилиндра. Место точки Е и напряже­ ние вихря к выберем так, чтобы центр вихревой пло­ щадки Е оставался непод­ вижным. Этот центр будет Фиг. 3. получать скорость, во-пер­ вых, от движения, описанного в § 2, и во-вторых, от действия вихря G. Так как последняя скорость перпендикулярна вектору GE, то место Е надо выбрать под условием удовлетворения уравнению (16), при котором скорость от функции тока % направлена перпенди­ кулярно к радиусу-вектору ОЕ = г. Эта скорость будет на­ правлена, как показывают стрелки фиг. 1, вверх; скорость же от действия вихря G на частицу жидкости Е будет напра