Гидродинамика

о СНЕЖНЫХ ЗАНОСАХ 445 влена вниз, так как вихрь G вращает против стрелки часов. Для того чтобы вихрь Е был неподвижен, нужно только, чтобы абсолютные величины обеих скоростей были между собой равны, т. е. чтобы к кг •rtGE ' К (г^ — А^) дг На основании формулы (5) это равенство принимает вид: кг 7Г(Г2 —А®) ~ гу sin 6 + - ^ ) + А sin2 fj^ - Ь ^ j — Если подставим сюда значение sin 6 из формулы (16), то найдем для определения к по заданному г нижеследующую формулу: ТС(,.2_АА)Х 1 + - 2" "Ь" (20) Задавшись расстоянием г точки Е от О, мы определяем по формуле (16) угол А, а по формуле (20) напряжение вихря к, и таким образом получаем неподвижную вихревую площадку Е. От действия вихрей Е w G частицы жидкости текут по окружностям, выраженным формулой (19), в направлении, ука­ занном на фиг. 3 стрелками. Каждая из окружностей, данных формулой (19), прикасается к линии токов третьей и четвер­ той группа семейства ^ = const, и в этих точках прикосно­ вения Р и Q скорость по окружности и скорость по парабо- лообразным кривым направлена в противоположные стороны- Мы можем выбрать эти точки Р и Q так, чтобы упомянутые скорости были равны по абсолютной величине. Таким образом найдутся внутри течения, данного функцией тока <1'= <1^0'Ь4'4i две критические точки нулевой скорости Р и Q: одна—перед обтекаемым цилиндром, дру гая—за ним. Так как течение с функцией тока ^4 Дает на окружности сечения цилиндра скорость в направлении, обратном часовой стрелке, а прежнее течение с функцией тока % дает на дуге АВ