Гидродинамика

З А МЕ Т К А О ДВИЖЕНИИ ВИХРЕВЫХ КОЛЕЦ 411 "формулы (б) п о оси вихря скорость XV: (7) лотому что в с е точки, лежащие внутри весьма тонкого к р у - ST'OBoro слоя, п р и логарифмическом законе притяжения и Е л е ю т олинаковый потенциал, равный потенциалу внешней т о ч к и , прилегающей к. слою. Чтобы сложить геометрически все скорости вихревых д в и ­ жений, получаемых точкой N от элементов вихря, п о к рыв аю- IXJHX слой, замечаем, что скорость вихревого движения от о д н о г о элемента ds направлена перпендикулярно кр а д и у с у p. соединяющему этот элемент с точкой N, и равна — Э т а 77 рг скорос т ь получается, таким образом, поворотом на п р я м о й у г о л силы притяжения элементом "(ds точки Af единицым а с с ы п о закону обратной пропорциональности расстоянию. С л о ж и в геометрически все такие силы притяжения и повернув и х равнодействующую на прямой угол, мы получим с к о р о с т ь т о ч к и N от в с е х вихревых движений. Г Т «s по кру говой слой по закону обратной пропорциональности ^>а.сстояниго внутренней точки не притягивает, поэтому с к о­ р о с т ь точки j V j полученная от всех движений второго р о д а ^вихревых), е с т ь нуль. Остается рассмотреть равнодействую- щ у ю скорость точки N от всех движений третьего рода. П р о ­ в е д е м (фиг. 3 ) через N параллельно оси тора хорду и а С Фиг. 3.