Гидродинамика

ВИДОИЗМЕНЕНИЕ МЕТОДА КИРХГОФФА 285 Так как 1 — CS ( 2\1- - s i n 2 a _ - . _ cos 2[i • f ^ о \ ^ V 4 sin 1-2 то найденная сила давления может быть еще представлена так; R = ^ 2s,oaj2. (104) ТТ Входящий сюда угол (J. определяется по второй формуле (102), в которой 2а надо считать за ширину потока и положить Ь = а—~S. Сила давления, определяемая формулой (104), всегда более той, которая давалась формулой (32). Это увеличение еще будет заметнее, если введем в формулу (104) вместо ско­ рости w скорость потока в канале v, которая по формуле (100) выражается уравнением: V — ги tg [>•, где и- < ^ибо 2iJ. < - ^ j . Таким образом прибавление стенок канала увеличивает силу давления потока на пластинку. % 15. У д а р беспредельного потока жидкости в прямо­ у г ольный с о с у д , поставленный отверстиемнавстречу потока. Направляющая сеть фиг. 29 была построена нами, слагая две сети фиг. 1 5 с одинаковыми с и 7 и различными по знаку, но одинаковыми по величине углами [>•. Подобным образом может быть получена направляющая сеть более общего вида с двумя фокусами и со многими полюсами на фокальном отрезке. Д л я этого надо сложить много сетей, подобных сети фиг. 15, с одинаковыми с и различными [j- и д. Когда при такой направляющей сети употребим образующую сеть фиг. 9, поместив полюс ее О в одном из полюсов Р направляющей сети, то получим решение задачи об истечении жидкости из многогранного сосуда, ограниченного несколькими конечными