Гидродинамика

148 О ДВИЖЕНИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА Г л . III где 1А — коэфициент внутреннего трения, а v^, Vo, Vg — ско рости, выраженные формулой (3). Так как по условию несжимаемости имеем тождество: то силы Fi, F.y, Fq могут быть еще представлены формулами: Вихри "f|i, С] мы будем называть вихрями второго по­ рядка, так как они суть вихри течение! несжимаемой жидкости со скоростями v), С; подобным же образом мы будем назы­ вать вихрями третьего порядка и обозначать через т|ч, вихри течения несжимаемой жидкости со скоростями Т|,, Cj. Кроме прибавления указанных сил, мы должны еще стес­ нить относительное течение жидкости при поверхности полости, выражая, что поверхностное трение уравновешивается тан­ генциальной составляющей внутреннего трения. Сила поверх­ ностного трения направлена в сторону, противоположную относительной скорости V, и выражается, вообще говоря, некоторой функцией / { V ) . Рассматривая малые скорости, мы примем вместе со СтоксомЧ которое на основании формул (3) и (1) дает: = = = (33) Р Р в которых где V—коэфициент внешнего трения. 1 On the Theories of the Internal Friction of Fluids in Motion, and of the Equilibrium and Motion of Elastic Solids. Mathematical and Physical Papers, V. I, p. 75.