Гидродинамика

Г л . Ill С Л У Ч А И ВИХРЕВОГО ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ 131 г де V — скорость относительного движения; проекция пово­ ротного ускорения будет: 2 [шц (го -j- zu') — Шд (щ -|- zi')]; наконец, проекция ускорения влечения будет: 1 д 2 дх [( ®oZ — 0)з1^)2- f (ШдЛ' — c «iz)2- [ - + da' -|- z - dt dt г де о', Y — проекции скорости точки О на неподвижные оси Ох', Од', Oz' (взятые в § 30), так что d'^' d'3. , = [ K z — a)8i/) « -Ь (®8-^— '"l^) -f (">11/ — -r]. О т сложения всех этих трех проекций получаем: А дх ( ^ ) - ь Т х i ' 2 / +• ^ ( Н - ® )—4®+ " " )]. где V—с к о р о с т ь влечения. Составив подобным образом проекции полного ускорения абсолютного движения на оси Оу и От, умножаем все три ролученные проекции соответ­ ственно на dxy dy, dz и берем интеграл от их суммы. Тогда получится потенциальная функция полных ускорений абсо­ лютного движения жидкости, вычитая которую из силовой функции и найдем до постоянного (функции времени) ^ Р ' • Таким образом получается следующая формула для опреде­ ления гидродинамического давления: j ^ _|_ 2 [Т| [w + w') —iv -!- и')] j dx -f -|-2 [C(u-l- «') —?(w-f ®')] j dy + • Ov' ' c)T + i ^'эт ~ ' ' ' (6) 9!: