Гидродинамика

130 о ДВИЖЕНИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА Гл . П 1 Совместные уравнения (4) и (5) служат для полного р е ш е ­ ния задачи о движении нашей системы. § 31. Если бы желали еще определить гидродинамической давление внутри полости, то могли бы для этого в о с п о л ь з о ­ ваться формулой, которая отличается от формулы (9) п е р в ой - главы добавочным членом. Для вывода этой формулы о б р а ­ тимся к рассмотрению полных ускорений частиц ж и д к о с т и в их абсолютном движении, которое слагается из движениям влечения и относительного движения со скоростями и-)- гх^^ zu-j- ги'. По теореме Кориолиса полное у с к о р е н и й абсолютного движения представляется геометрической с у м ­ мой трех векторов: относительного ускорения, поворотно г о ускорения и ускорения влечения. Присоединив к функции ® функциюо . х ' { z , о п р е д е ­ ляющую поступательное движение нашего тела \ п о л ожим * что dF rJx dF dF (a + zcoa —ycDg), •(P-f ^COg — Z O ) , ) , - ( • f - f - Z / C D i — XCOo). dz Составляем проекции на ось Ох трех вышеупомянутых: ускорений. Проекция ускорения относительного движени>а будет; д{и-^и') d{ii-\-u') , , , d ( u4 -u ' ) . + ^ 4 . -L f dt ^ dt dx\2 • 2 ha ~b (^ + «01 + 2 [t] (to -j-w') — С (T; -|- V^)] , ^ Мы берем здесь ct, Y вместо букв р, (у и г в § 7, чтобы не cn i c j . ^ шивать с давлением р.