Гидродинамика

Гл. tf о п о л о с т я х с ФОРМОЙ ТЕЛ ВРАЩЕНИЯ 103 < 1,ля леридианального сечения полости принимаем const = 0; при эп)м уравнение (64) распадается на два уравнения: р-~М==0, p-~l^q = Q или ^ 2 __ = «2 _ __ = а2 — Найденные уравнения представляют две гиперболы (фиг. 12), пересекающиеся в точках ^ = ± а , z = :=tp. Ассимптоты этих гипербол образуют с осью OS углы i-1 = 20°58'ЗГ, р.2 = = 66°Г12". Если а N2 ТО действительная ось пер­ вой гиперболы будет напра­ влена по Oz, а второй — по (Л. Обе гиперболы в этом фиг, 12. случае образуют, пересе­ каясь между собой, криволинейный четыреугольник ABCD, вписанный в прямоугольник со сторонами, равными 2'л и 2,3. Если же а \2 т) то обе гиперболы будут иметь действительную ось OS и обра­ зуют, пересекаясь между собой, два симметрических замкну­ тых контура EPGN и HQKL, расположенных вправо и влево от оси Oz, Наконец, при обе гиперболы имеют действительную ось Oz и образуют, пересекаясь между собой, два симметрических замкнутых контура, расположенных сверху и снизу от оси 01. Из этих трех случаев для нас наиболее интересен второй, так как в нем мы получаем кольцевидную полость. Поэтому при составлении момента инерции эквивалентного тела мы зай­ мемся только этим вторым случаем, предоставляя читателю