Теория электромагнитного поля

Рис. 4.2. Конформное отображение эквипотенциалей и силовых линий заряженного цилиндра Пример 3. Рассмотрим бесконечную вдоль оси z плиту, параллельную плоскости xOz (рис. 4.3). Толщина плиты h, ширина вдоль оси х значительно превышает толш,ину h, координата у изменяется в пределах от yi до у2. Плита выполнена из диэлектрика с диэлектрической проницаемостью 8. Известно, что нормальные составляюш,ие вектора электрической индукции на нижней и верхней плоскостях плиты равны соответственно аух и ау2, т. е. Dy{x,yi) = аух, Dy{x, уг) = ау2. Электрическое поле в плите плоскопараллельно, силовые линии вектора электрической индукции D лежат в плоскостях, параллельных плоскости хОу, поле 67