Теория электромагнитного поля

Далее, скалярный магнитный потенциал может рассматриваться только в зоне, где поле невихревое, т.е. где отсутствуют электрические токи, а ротор вектора напряженности магнитного поля равен нулю. Однако при наличии об­ мотки с током можно выделить безвихревую зону, а обмотку заменить двойным слоем магнитных зарядов, который обеспечивает скачок (разрыв) скалярного магнитного потенциала без скачка вектора напряженности магнитного поля и вектора магнитной индукции. Рассмотрим шар радиуса R. Он имеет площадь поверхности Если он имеет на поверхности электрическое смещение D, то внутри шара на­ ходится электрический заряд Q = 4KR^D, К Л. Пусть теперь на поверхности шара создается магнитное поле с радиальной составляющей В, Тл. Тогда по аналогии внутри шара должен содержаться заряд Q = 4kR^B, Вб. Приходим к выводу, что единица измерения магнитного заряда - вебер, как у магнитного потока. Если же заряд равномерно распределен по поверхности ша­ ра, то его поверхностная плотность <5 = В, Тл. Поверхностная плотность магнитного заряда имеет единицу измерения тесла, как у магнитной индукции. Рассмотрим плоскую поверхность, имеющую поверхностный магнитный заряд с плотностью о, Тл. Выделим площадку с площадью S,; и окружим ее замкнутой поверхностью S, расположенной на малом расстоянии от поверхно­ сти 5*0 (см. рис. 3.3). В первом приближении можно записать согласно теореме Гаусса выраже­ ние для потока Ф вектора магнитной индукции В : Ф = \В-сШ= 8^В^-8^В,=8^С5 = а. S 52