Теория электромагнитного поля

Bln — B2n- (3-1) На рис. 3.2, а показаны векторы магнитной индукции, имеющие одинако­ вые компоненты Bin, • Здесь выполняется соотношение ^1 = 2^2- Получился закон непрерывности нормальных составляющих магнитной индук­ ции при проходе магнитного потока через границу раздела двух различных сред. Рассмотрим контур, состоящий из двух параллельных отрезков прямых малой длины /, лежащих в 1-й и 2-й участках и параллельных плоскости разде­ ла участков на бесконечно малом расстоянии от нее. Согласно закону полного тока с точностью до бесконечно малой высшего порядка малости можно запи­ сать: Ни1-Н2,1 = 0. Отсюда следует соотношение: Ни = Н2,. (3.2) На рис. 3.2, b показаны векторы напряженности магнитного поля, имею­ щие одинаковые компоненты Н2х- Видно, что направления векторов Ну,Н2 совпадают с направлениями векторов соответственно. Однако вектор В^ в два раза длиннее вектора а вектора В2, Н2 имеют одинаковую длину. Это соответствует соотношению между магнитными проницаемостями jxi = 2\i2- Равенства (2.1), (2.2) дают условия прохождения магнитного потока через границу раздела двух сред с разными магнитными свойствами. 3.3. Поверхностный магнитный заряд и двойной магнитный слой зарядов Магнитные заряды в природе не существуют - это противоречит принципу непрерывности магнитного поля. Однако в связи с имеющимися методами рас­ чета электрических полей, созданных электрическими зарядами, появляется возможность вводить фиктивные магнитные заряды вне зоны, где магнитное поле рассчитывается, и применять методы расчета электростатических полей. 51