Теория электромагнитного поля

I 1 В2 1 ' ) 1 1 1 tit'tjt I + \ + CJ + +~l L+. + T L+ k + + t I a) :тг \ I I I i>) Рис. 3.3. Заряженная поверхность и векторы В2 и Sy. Отсюда следуют равенства: В2-Я|=о; Н^-Н,=-. й На рис. 3.3, а показаны векторы Bj. Видно, что они отличаются по модулю согласно равенствам: B2=BQ+B^. Здесь B q - модуль вектора B q , наблюдаемого в отсутствие заряженной по­ верхности. Как видно, сверху магнитное поле усилилось, а снизу ослабло. На рис. 3.3, b показаны векторы В^ , созданные только заряженной по­ верхностью, направленные от нее и удовлетворяющие равенству: В^=-. 2 Поверхностные заряды вызывают непрерывное изменение потенциала, од­ нако служат причиной разрыва его производной, т.е. нормальной составляющей напряженности электрического поля. Теперь рассмотрим двойной магнитный слой, т.е. две поверхности, распо­ ложенные на малом расстоянии и имеющие поверхностные магнитные заряды, равные по модулю плотности о, Тл, и противоположные по знаку. На рис. 3.4 показаны две поверхности с плотностями зарядов -о и о. Выделим площадки Si, S2 с площадью и окружим их замкнутой поверх­ ностью S, расположенной на малом расстоянии от площадок Si, S2 (см. рис. 3.4). 53