Теория электромагнитного поля

в первом приближении можно записать согласно теореме Гаусса выраже­ ние для потока Ф вектора электрического смещения D : Ф = \DdS = =S^{a-a) = 0. Отсюда следуют равенства: D2 —DI=0; D2=DI, E2=EI. На рис. 23, а показаны векторы Dj. Видно, что они одинаковые. Предположим, что расстояние между площадками Si, S2 равно 5. Окружим площадку S2 замкнутой поверхностью S. Поток вектора D сквозь эту поверх­ ность S Здесь Dfj -электрическое смещение между площадками 81,82. Отсюда следует: U,^=-(g-D,). 8 Устремим зазор 5 между площадками 8i, 82 к нулю, увеличивая при этом плотность зарядов о так, чтобы сохранялось равенство: 5о = с = const. Тогда в пределе при ^2= const получаем Ити^л = —. 5^0 8 Электрический двойной слой вызывает скачкообразное изменение потен­ циала, однако нормальная составляющая напряженности электрического поля при этом не претерпевает разрыва. Па рис. 23, b показана зависимость электрического потенциала от коор­ динаты X при проходе через двойной электрический слой. Видно, что наклон графика при прохождении через двойной слой не изменяется, а потенциал из­ меняется скачком на величину U21 =Ф2 ~ Фг 2.4. Емкости между проводящими телами 34