Теория электромагнитного поля

Рассмотрим плоскую поверхность, имеющую поверхностный заряд с плотностью о, Кл/м . Выделим площадку с площадью 5'^ и окружим ее замкну­ той поверхностью S, расположенной на малом расстоянии от поверхности (см. рис. 2.2). 1 1 D2 1 ^ 1 1 1 1 1 I L+ А + + А z3i А jT k tt t ^ f I + \ + cj + +~l L+. +r I I I d) b) Рис. 2.2. Заряженная поверхность и векторы D2 и Dy. В первом приближении можно записать согласно теореме Гаусса выраже­ ние для потока Ф вектора электрического смещения D : Ф = 1Ш8= =S^a = Q. s Отсюда следуют равенства: D2 —Di =0 ; Е2 —El = —. 8 На рис. 2.2, а показаны векторы Dj. Видно, что они отличаются по модулю согласно равенствам: Здесь D q - модуль вектора D q , наблюдаемого в отсутствие заряженной по­ верхности. Как видно, сверху электрическое поле усилилось, а снизу ослабло. На рис. 2.2, b показаны векторы созданные только заряженной по­ верхностью, направленные от нее и удовлетворяющие равенству: 32