Теория электромагнитного поля

На рис. 2.1, <2 показаны векторы электрической индукции D^, D2, имеющие одинаковые компоненты D2 „. Здесь выполняется соотношение Si = 282. Получился закон непрерывности нормальных составляющих электрической индукции при проходе потока вектора электрического смещения через границу раздела двух сред. Рассмотрим контур, состоящий из двух параллельных отрезков прямых малой длины /, лежащих в 1-й и 2-й участках и параллельных плоскости разде­ ла участков на бесконечно малом расстоянии от нее. Согласно условию потен­ циальности электрического поля с точностью до бесконечно малой высшего порядка малости можно записать: iilx / — Е2Х / = 0. Отсюда следует соотношение: Eix = E2X- (2-2) На рис. 2.1, b показаны векторы напряженности электрического поля имеющие одинаковые компоненты Е^, Е2х • Видно, что направления векторов £ ^, £ 2 совпадают с направлениями векторов Z)^,Z)2 соответственно. Однако вектор в два раза длиннее вектора а вектора D2, Е2 имеют одинаковую длину. Это соответствует соотношению между диэлектрическими проницаемостями 8i = 282. Равенства (2.1), (2.2) дают условия прохождения потока вектора электри­ ческого смещения D через границу раздела двух сред с разными диэлектриче­ скими свойствами. 2.3. Поверхностный заряд и двойной электрический слой зарядов Поверхностный заряд и двойной электрический слой зарядов могут быть созданы реально в некотором объекте или системе, а могут быть использованы в качестве физической модели для проведения расчета или моделирования. 31