Теория электромагнитного поля

Рассмотрим место соприкосновения двух участков диэлектрика, показан­ ное на рис. 2.1. а) Ь) Рис. 2.1. Вектора электрической индукции и напряженности электрического поля Левый участок имеет диэлектрическую проницаемость 8i, напряженность электрического поля Ei и электрическую индукцию Di. Правый участок имеет диэлектрическую проницаемость 82, напряженность электрического поля Е2 и электрическую индукцию D2. Допустим, что граница между участками 1 и 2 плоская, и рассмотрим малую площадку S на этой границе. Слева в эту пло­ щадку входит поток вектора Di Ф1 = SD, „. Справа из площадки выходит поток вектора D2 Ф2 = SD2 „. Здесь Din, ^2п - нормальные составляющие векторов электрических индукций Д , Д . Из принципа непрерывности потока вектора D в области без свободных зарядов следуют равенства: Ф1 = ^2', Din=D2n. (2-1) 30