Теория электромагнитного поля

в точках внутри первого провода скалярный магнитный потенциал не су­ ществует (в нем течет ток), а напряженность магнитного поля определяется со­ отношениями ZJ h • 2 • ' h - Щ Ji- Зтг/]^ Отсюда следует: я , =а Д . 2 Для второго провода и точки вне него имеем: Ф2=^2-^; «2 е (-7Г,7Г); Я2 /2 =7ri?|72- 27Г a7ZT*2 Здесь за точки нулевого магнитного потенциала принят отрезок, соединяющий оси двух проводов. Угол а2 отсчитывается от этого отрезка. В формулах приняты обозначения: ф2 - скалярный магнитный потенциал; /2 - ток второго проводника; Н2- напряженность магнитного поля, созданного ИМ;72 ПЛОТНОСТЬ тока во втором проводнике; Г2 - расстояние от точки р до оси второго проводника. В точках внутри второго провода скалярный магнитный потенциал не су­ ществует (в нем течет ток), а напряженность магнитного поля определяется со­ отношениями ^2 - ^ ^ ' h - J2 • a7ZT*2 Отсюда следует: Н2=—. ^ 2 Выражения для этих величин внутри проводов и в пространстве между ни­ ми в функции от координат хиу имеют следующий вид. Для первого провода и точки вне него имеем: mctg{y/{x-a))_ ^ _ hy . ^ Ф1-^1 ^ ^ ^1х - ^ 2' !>-" ^ 2 - 2п 2ш1 2ш1 107