Теория электромагнитного поля

Если х > а, то угол в числителе первого выражения следует скорректировать на п или на -л, поскольку функция arctg возвращает угол между -л/2 и л/2. В точках внутри первого провода скалярный магнитный потенциал не су­ ществует (в нем течет ток), а напряженность магнитного поля определяется со­ отношениями и -ЛУ. и - Щ.- Щу- 2 • Для второго провода и точки вне него имеем: ш _ hy . г, _ hi^ + a) ' 2ж ' ""-2кгГ 2кг} • Если X< -а, то угол в числителе первого выражения следует скорректировать на л или на -л. В точках внутри второго провода скалярный магнитный потенциал не су­ ществует (в нем течет ток), а напряженность магнитного поля определяется со­ отношениями ^ _J2y. ^ _ 72 (^ + «) ^2х - 2 ' '^у ~ 2 Выражения для напряженности магнитного поля и магнитного потока на единице длины в функции от радиуса для каждого из проводов в отдельности имеют следующий вид. Магнитный поток определяется между осью соответст­ вующего провода и образующей цилиндрической поверхности. Внутри первого провода имеем соотношения для созданного им магнит­ ного поля (нужно подставить значения всех величин): ТТ ^\J\ . D II . fTv II ^ 1 - — . Ф1-Цо^—• Вне первого провода он создает поле с величинами: /, = яй?7,; Я, = : / ! - ; Зтг/]^ ц 1л ^ llg/llnri a7ZT*y 27Г 108